Densidade de portadores de carga no SDCTI GRACELI - SISTEMA DE MAIS DE DEZ DIMENSÕES FENOMÊNICAS E Categorias Graceli.

A densidade de portadores de cargas denota o número de portadores de carga por volume. É medida em m^-3. Como todo tipo de densidade, ela depende da sua posição.

A densidade de portador de carga é uma densidade de partícula, então integrando-a sobre um volume

V

obtemos o número de portadores de cargas nesse volume

N

nesse volume.

N=\int _{V}n(\mathbf {r} )\,\mathrm {d} V

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ estrutura eletrônica, spin, radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

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TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
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onde

n(\mathbf {r} )

is the position-dependent charge carrier density.

Se a densidade não depende da posição, isto é, é igual a uma constante

n_{0}

, a equação resume-se a

N=V\cdot n_{0}

A densidade de portadores de cargas aparece nas equações relativas a condutividade elétrica e relacionado a fenômenos como a condutividade térmica.

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

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O dipolo hertziano, ou dipolo oscilante, foi descoberto em 1886 pelo físico alemão Heinrich Rudolf Hertz em suas experiências para testar a teoria eletrodinâmica de Maxwell. Um dipolo oscilante pode ser formado, por exemplo, pela perturbação do movimento de elétrons num átomo ou por um dispositivo comum, como uma antena para telecomunicação.

Histórico[editar | editar código-fonte]

O dipolo hertziano foi uma das descobertas fundamentais do físico alemão Heinrich Rudolf Hertz em seu esforço para a reprodução experimental dos fenômenos previstos pela eletrodinâmica de Maxwell. Diante de seus alunos na Universidade de Karlsruhe durante uma aula demonstrativa, no outono de 1886, utilizando duas bobinas ligadas a faiscadores, notou que enquanto uma faísca era gerada numa das bobinas, uma segunda era gerada na outra. No entanto esta era muito menor, pouco luminosa e seu ruído era encoberto pelo da primeira. Foi desse modo que Hertz, quase por acaso, descobriu o importante fenômeno das centelhas secundárias.

Hertz interpretou aquelas faíscas elétricas como consequência de fenômenos eletrodinâmicos que se processavam nas proximidades de circuitos oscilantes com capacitância e autoindutância mínimas. Para comprovar suas ideias, repetiu seguidamente as experiências. Logo percebeu que tinha diante de si um campo novo: o da criação das ondas eletromagnéticas e sua propagação a distância.

Em 1887 Hertz realizou sua célebre experiência, provando a propagação de ondas eletromagnéticas num meio indefinido: utilizando um fio condutor de 60 centímetros, interrompido no centro por um entreferro e terminado nas extremidades por placas metálicas de 40 centímetros quadrados, e uma bobina de indução como um gerador de alta tensão, ele carregava capacitivamente o dipolo assim constituído até a disrupção no entreferro central; o forte campo magnético ligado à descarga dava origem a uma corrente de deslocamento de sentido inverso, carregando o dipolo novamente com cargas de sinal contrário e provocando nova disrupção, agora no outro sentido; o processo continuava dando origem a um trem de ondas de amplitude amortecida e cuja frequência fundamental se pensa, hoje, ser da ordem dos 53,5 MHz (5,6 m). A dois ou três comprimentos de onda de distância, no entreferro de uma espira metálica, observou-se uma tênue faísca. Essa experiência mostrou também que as ondas que asseguravam a transferência de energia eletromagnética do dipolo para a espira poderiam ser refletidas, refratadas e polarizadas e se propagavam a uma velocidade que parecia ser a da luz, comprovando assim a teoria de Maxwell.

Desde o primeiro dipolo construído por Hertz até os dias atuais, os princípios físicos que regeram seu projeto e desenvolvimento foram sendo aprimorados e descobertas novas maneiras e tecnologias de se transmitir e receber sinais eletromagnéticos. Atualmente algumas antenas são estruturas de extrema complexidade e importância nas comunicações e, portanto, para o desenvolvimento tecnológico humano. ^[1]

Campos elétrico e magnético do dipolo de Hertz[editar | editar código-fonte]

Campos elétrico e magnético de um dipolo de Hertz.

Evolução real do campo magnético de um dipolo oscilante. As linhas de campo, que são anéis horizontais em volta do eixo do dipolo apontado verticalmente, são cruzadas verticalmente pelo plano XY da imagem. A componente z do campo é mostrada como um contorno. Ciano é magnitude zero, verde-amarelo-vermelho e azul-rosa-vermelho são intensidades crescentes em direções opostas.

Um dipolo oscilante ou hertziano constitui-se de um fio de comprimento

l

muito fino, com uma corrente elétrica senoidal

i

, de amplitude uniforme, e de um par de cargas iguais e de sinais contrários,

q

-q

, em ambos os extremos do fio.^[2] ^[3]

Temos que,

i={\frac {dq}{dt}}=I_{0}e^{j\omega t}

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

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O campo magnético,

\mathbf {B} =\nabla \times \mathbf {A}

, e campo elétrico,

\mathbf {E} =-\nabla \varphi -{\partial \mathbf {A} \over \partial t}

, desta configuração podem ser obtidos através do potenciais retardados, o potencial vetor magnético,

\mathbf {A} =\mu \int {\frac {\mathbf {J} (t-r/v)}{4\pi r}}d\tau

, e o potencial escalar elétrico,

\varphi =\int {\frac {\mathbf {\rho } (t-r/v)}{4\pi \epsilon r}}d\tau

.
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FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

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E, como as fontes variam senoidalmente:

\varphi ={\frac {1}{4\pi \epsilon }}\int {\frac {\mathbf {\rho } _{0}e^{j\omega (t-r/c)}}{r}}d\tau

\mathbf {A} ={\frac {\mu }{4\pi }}\int {\frac {\mathbf {J} _{0}e^{j\omega (t-r/c)}}{r}}d\mathbf {\tau }

E se considerarmos a corrente no eixo z, a única componente espacial não nula de

\mathbf {A}

A_{z}={\frac {\mu _{0}I_{0}}{4\pi }}\int _{-l/2}^{l/2}{\frac {e^{j(\omega t-\kappa r)}}{r}}dz

Para

r>>l;\,\,\,\,\,l<<\lambda

, ^[4] pode-se desconsiderar a contribuição da fase:

A_{z}={\frac {\mu _{0}I_{0}e^{j\omega t}l}{4\pi r}}e^{-j\kappa r}

Em coordenadas esféricas,

{\dot {A}}_{r}={\frac {\mu _{0}I_{0}e^{j\omega t}l}{4\pi r}}\cos \theta \,e^{-j\kappa r}

{\dot {A}}_{\theta }={\frac {\mu _{0}I_{0}e^{j\omega t}l}{4\pi r}}\operatorname {sen} \theta \,e^{-j\kappa r}

{\dot {A}}_{\varphi }=0

Agora, pode-se calcular o campo magnético, usando

\mathbf {H} ={\frac {1}{\mu _{0}}}\nabla \times \mathbf {A}

. De modo que,

{\dot {H}}_{r}=0

{\dot {H}}_{\theta }=0

{\dot {H}}_{\varphi }={\frac {\mu _{0}I_{0}e^{j\omega t}l}{4\pi }}\,e^{-j\kappa r}\left[{\frac {j\omega }{vr}}+{\frac {1}{r^{2}}}\right]\,\operatorname {sen} \theta

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

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E para o campo elétrico temos que,

\mathbf {E} =-\nabla \varphi -{\partial \mathbf {A} \over \partial t}

. Notamos também que derivar com respeito ao tempo corresponde a multiplicar por uma constante:

{\partial \over \partial t}\rightarrow j\omega \,:

\mathbf {\dot {E}} =-\nabla {\dot {\varphi }}-j\omega \mathbf {\dot {A}}

Mas

\varphi

pode ser obtido a partir de

\mathbf {A}

, por

\nabla \cdot \mathbf {A} =-\mu \epsilon j\omega \varphi

\mathbf {\dot {E}} =-\nabla {\dot {\varphi }}-j\omega \mathbf {\dot {A}} =-\nabla \left({\frac {\nabla \cdot \mathbf {\dot {A}} }{j\omega \mu \epsilon }}\right)-j\omega \mathbf {\dot {A}}

\mathbf {\dot {E}} ={\frac {1}{j\omega \mu \epsilon }}\nabla (\nabla \cdot \mathbf {\dot {A}} )-j\omega \mathbf {\dot {A}}

O que leva a

{\dot {E}}_{r}={\frac {\mu _{0}I_{0}e^{j\omega t}l}{4\pi }}\,e^{-j\kappa r}\left[{\frac {2{\sqrt {\mu _{0}/\epsilon _{0}}}}{r^{2}}}+{\frac {2}{j\omega \epsilon _{0}r^{3}}}\right]\,\cos \theta

{\dot {E}}_{\theta }={\frac {\mu _{0}I_{0}e^{j\omega t}l}{4\pi }}\,e^{-j\kappa r}\left[{\frac {j\omega \mu _{0}}{r}}+{\frac {\sqrt {\mu _{0}/\epsilon _{0}}}{r^{2}}}+{\frac {1}{j\omega \epsilon _{0}r^{3}}}\right]\,\operatorname {sen} \theta

{\dot {E}}_{\varphi }=0

Sendo impedância intrínseca do vácuo ,

\eta :={\sqrt {\mu _{0}/\epsilon _{0}}},

e como

{\frac {1}{\kappa }}={\frac {\lambda }{2\pi }}

;

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[EQUAÇÃO DE DIRAC].

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tomando os campos reais:

H_{r}=0

H_{\theta }=0

H_{\varphi }={\frac {I_{0}l\operatorname {sen} \theta }{2\lambda r}}\,\left[\cos \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)-{\frac {1}{2\pi }}{\frac {\lambda }{r}}\operatorname {sen} \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)\right]

E_{r}=-\eta {\frac {I_{0}l\cos \theta }{\lambda r}}\,\left[{\frac {1}{2\pi }}{\frac {\lambda }{r}}\operatorname {sen} \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)+{\frac {1}{4\pi ^{2}}}\left({\frac {\lambda }{r}}\right)^{2}\cos \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)\right]

E_{\theta }=\eta {\frac {I_{0}l\operatorname {sen} \theta }{2\lambda r}}\,\left[\cos \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)-{\frac {1}{2\pi }}{\frac {\lambda }{r}}\operatorname {sen} \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)-{\frac {1}{4\pi ^{2}}}\left({\frac {\lambda }{r}}\right)^{2}\cos \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)\right]

E_{\varphi }=0

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

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[EQUAÇÃO DE DIRAC].

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+ FUNÇÃO TÉRMICA.

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T=e^{-2bL}

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Zonas de irradiação[editar | editar código-fonte]

Ao analisar os resultados obtidos, vê-se que existem parcelas que decaem com potências distintas de

1/r

. De acordo com que nos aproximamos ou nos afastamos da antena, cada uma destas parcelas contribui mais ou menos em relação às outras. Dessa forma distinguem-se 2 diferentes zonas de campos.

Zona próxima[editar | editar código-fonte]

Aqui os campos são ditos campos próximos ou de campos de indução

(r<<\lambda )

e predominam os termos com maior potência de

(\lambda /r)

Os campos ficam:

H_{\varphi }=-{\frac {I_{0}l\operatorname {sen} \theta }{4\pi r^{2}}}\,\operatorname {sen} \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

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[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

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T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

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\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

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E_{r}=-\eta {\frac {I_{0}l\cos \theta }{\lambda r}}\,\left[{\frac {1}{4\pi ^{2}}}\left({\frac {\lambda }{r}}\right)^{2}\cos \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)\right]

E_{\theta }=-\eta {\frac {I_{0}l\operatorname {sen} \theta }{2\lambda r}}\,\left[{\frac {1}{4\pi ^{2}}}\left({\frac {\lambda }{r}}\right)^{2}\cos \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)\right]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

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D

A expressão para $\mathbf {E}$ corresponde ao campo elétrico de um dipolo elétrico estático colocado na origem do sistema de coordenadas, ainda que saibamos que neste caso ele é oscilante. Isso acontece pois estamos muito próximo do dipolo, portanto os efeitos de retardamento são desprezíveis e o campo elétrico acompanha, ao longo do tempo, o momento dipolar, como se o efeito fosse propagado instantaneamente.

$\mathbf {H}$ está praticamente em fase com a corrente que o gera. Nesse regime a fonte é rotacional, devida à corrente na antena: em $\nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {J} +{\partial \mathbf {D} \over \partial t}$ , podemos dizer que o segundo termo do lado direito quase não contribui para o campo $H_{\varphi }$ .

$\mathbf {E}$ está defasado temporalmente de $\pi /2$ com respeito a $\mathbf {H}$ . Para o campo próximo contribuem mais as fontes de divergência, ou seja, as contribuições das cargas são maiores que as dos rotacionais: $\nabla \cdot \mathbf {D} =\rho$ pesa mais que $\nabla \times \mathbf {E} =-\mu {\partial \mathbf {H} \over \partial t}$ .

As linhas do campo magnético próximo terminam nos extremos do dipolo, onde estão as fontes de divergência.

Aqui as as fontes predominantes são as correntes ( $\mathbf {H}$ em fase com a corrente).

Zona distante (ou de irradiação)[editar | editar código-fonte]

Aqui os campos são ditos campos distantes ou campos de irradiação

(r>>\lambda )

e predominam os termos com menor potência, ou seja,

(\lambda /r)

. Em antenas esta é a zona mais importante, já que dadas as distâncias tipicamente utilizadas numa conexão entre duas antenas, cada antena encontra-se na zona de irradiação da outra.

Os campos são:

H_{r}=0

H_{\theta }=0

H_{\varphi }={\frac {I_{0}l\operatorname {sen} \theta }{2\lambda r}}\,\cos \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)

E_{r}=0

E_{\theta }=\eta {\frac {I_{0}l\operatorname {sen} \theta }{2\lambda r}}\,\cos \left({\frac {2\pi r}{\lambda }}-\omega t\right)

E_{\varphi }=0

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

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DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

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D

A onda eletromagnética irradiada se expande (propaga) radialmente por todas as direções do espaço.

A dependência em $r$ de $\mathbf {E}$ e $\mathbf {H}$ é sempre a de uma onda esférica $,e^{j\kappa r}/r$ . Os campos decrescem com a distância com $1/r$ .

Os campos $\mathbf {E}$ e $\mathbf {H}$ dependem de $\theta$ e $\varphi$ já que a onda esférica não é homogênea. A irradiação se dá com maior intensidade nas direções transversais à orientação do dipolo $(\theta =\pi /2)$ e é nula nas direções correspondentes ao seu alinhamento (neste caso, sobre o eixo Oz ou seja, $\theta =0$ ).

As componentes dos campos elétrico e magnético, $E_{\theta }$ e $H_{\varphi }$ , estão em fase temporal e em quadratura espacial, resultando num fluxo equilibrado de energia, de forma que a onda esférica irradiada se comporta localmente como uma onda plana.

Os campos $\mathbf {E}$ e $\mathbf {H}$ não possuem componentes radiais.

Pode-se dizer que o campo distante é gerado pelo campo próximo, enquanto que este é gerado pelas fontes, cargas e correntes.

As linhas do campo elétrico distante são fechadas, o que mostra que são devidas a uma fonte rotacional.

As linhas do campo magnético são sempre circulares em torno do eixo do dipolo pois suas únicas fontes são o rotacional. Nesses campos predominam as correntes de deslocamento, ou seja, a variação do campo elétrico ( $\mathbf {H}$ em fase com $\mathbf {E}$ , por considerarmos um meio sem perdas).

Potência irradiada[editar | editar código-fonte]

Vetor de Poynting da radiação eletromagnética de um dipolo de Hertz orientado segundo o eixo Oz.

O vetor de Poynting na região distante é radial e no sentido da propagação da irradiação.

<\mathbf {S} >\,={\frac {1}{2}}Re[\mathbf {{\dot {E}}_{\theta }} \times \mathbf {{\dot {H}}_{\varphi }^{*}} ]

x

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

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D

[Expandir]Demonstração

Então,

<\mathbf {S} >\,=\eta {\frac {I_{0}^{2}\kappa ^{2}l^{2}\operatorname {sen} ^{2}\theta }{32\pi ^{2}r^{2}}}\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,[W/m^{2}]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

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D

O fluxo total de potência irradiada pelo dipolo é

[Expandir]Demonstração

<P_{rad}>\,={\frac {\eta \pi I_{0}^{2}}{3}}\left({\frac {l}{\lambda }}\right)^{2}\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,[W]

Enquanto a densidade de potência muda, caindo com

r^{2}

,a potência total que atravessa a superfície é constante para qualquer superfície fechada que encerre a antena.

Em particular, no vácuo

<P_{rad}>\,=40\pi ^{2}I_{0}^{2}\left({\frac {l}{\lambda }}\right)^{2}\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,[W]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

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D

Intensidade da irradiação[editar | editar código-fonte]

A intensidade de irradiação de uma antena é definida como ^[5]

U(\theta ,\varphi )=\,<S_{r}(r,\theta )>r^{2}

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

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D

Então,

P_{rad}=\oint _{\Omega }U(\theta ,\varphi )d\Omega =4\pi U_{i}

donde

U_{i}={\frac {P_{rad}}{4\pi }}

, que é a densidade de potência dividida por

r^{2}

Dividindo

U(\theta ,\varphi )

por

U_{max}

obtemos o padrão normalizado de potência da antena:

U_{n}(\theta ,\varphi )={\frac {U(\theta ,\varphi )}{U_{max}}}

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

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D

Associado a este termo definimos o ângulo sólido A, como aquele através do qual toda a radiação da antena fluiria se a potência por unidade de ângulo sólido fosse constante sobre aquele ângulo e igual a seu valor máximo. Isso significa que para padrões típicos o ângulo sólido do feixe é aproximadamente igual à largura do feixe à meia potência. Isto é,

\Omega _{A}=\oint _{\Omega }U_{n}(\theta ,\varphi )d\Omega

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

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D

Diretividade[editar | editar código-fonte]

A diretividade é definida como a razão entre a intensidade máxima da irradiação pela média da intensidade sobre todas as direções.

A intensidade média pode ser conseguida dividindo a potência total irradiada por

4\pi

. Portanto

D={\frac {U_{max}}{<U>}}={\frac {U_{max}}{U_{i}}}={\frac {4\pi U_{max}}{P_{rad}}}

D={\frac {4\pi U_{max}}{\displaystyle \oint _{\Omega }U(\theta ,\varphi )d\Omega }}={\frac {4\pi }{\displaystyle \oint _{\Omega }{\frac {U(\theta ,\varphi )d\Omega }{U_{max}}}}}={\frac {4\pi }{\displaystyle \oint _{\Omega }U_{n}(\theta ,\varphi )d\Omega }}={\frac {4\pi }{\Omega _{A}}}

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

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+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

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D

Para o dipolo de Hertz,

U(\theta ,\varphi )=<S_{r}(r,\theta )>r^{2}=\eta {\frac {I_{0}^{2}\kappa ^{2}l^{2}\operatorname {sen} ^{2}\theta }{32\pi ^{2}}}

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FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

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x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

         Ll

D

U_{max}=\eta {\frac {I_{0}^{2}\kappa ^{2}l^{2}}{32\pi ^{2}}}\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\theta =\pi /2

Assim,

U_{n}(\theta ,\varphi )=\operatorname {sen} ^{2}\theta

D={\frac {4\pi }{\displaystyle \int _{0}^{2\pi }\displaystyle \int _{0}^{\pi }\operatorname {sen} ^{3}\theta d\theta }}={\frac {3}{2}}=1,5

x

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

         Ll

D

Ganho[editar | editar código-fonte]

O ganho é definido como a razão da intensidade máxima de irradiação numa dada direção pela intensidade que seria produzida na mesma direção por uma antena de referência, com a mesma potência de entrada, geralmente uma antena ideal que geraria uma irradiação chamada isotrópica (igual para todos os sentidos) e sem perdas de intensidade.

Portanto,

G={\frac {U_{max}(\theta ,\varphi )}{U_{i}}}={\frac {U_{max}(\theta ,\varphi )}{P_{in}/4\pi }}

x

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

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D

P_{in}

é a potência de entrada.

Definindo a eficiência da antena como

k={\frac {P_{rad}}{P_{in}}}

, temos

U(\theta ,\varphi )=kU_{0}(\theta ,\varphi )

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
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sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

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TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
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D

Onde

U_{0}(\theta ,\varphi )

é a intensidade da irradiação da antena se não houvesse perdas.

Portanto,

G=kD

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

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X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
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Resistência de irradiação[editar | editar código-fonte]

Ao perceber que a potência irradiada por uma antena é proporcional a

I^{2}

, somos levados a definir o conceito de resistência de irradiação, a resistência que dissiparia, por efeito Joule, a mesma quantidade de energia que é irradiada pela antena.

P_{rad}={\frac {1}{2}}R_{rad}I^{2}

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

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X

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DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
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sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

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D

Comparando com a expressão para a potência irradiada por um dipolo oscilante, temos

R_{rad}={\frac {2}{3}}\pi \eta \left({\frac {l}{\lambda }}\right)^{2}

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.=

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

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Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
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DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
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TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
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terça-feira, 15 de outubro de 2019

Densidade de portadores de carga no SDCTI GRACELI - SISTEMA DE MAIS DE DEZ DIMENSÕES FENOMÊNICAS E Categorias Graceli.

Histórico[editar | editar código-fonte]

Campos elétrico e magnético do dipolo de Hertz[editar | editar código-fonte]

Zonas de irradiação[editar | editar código-fonte]

Zona próxima[editar | editar código-fonte]

Zona distante (ou de irradiação)[editar | editar código-fonte]

Potência irradiada[editar | editar código-fonte]

Intensidade da irradiação[editar | editar código-fonte]

Diretividade[editar | editar código-fonte]

Ganho[editar | editar código-fonte]

Resistência de irradiação[editar | editar código-fonte]